Par raison de symétrie, sur les contours d'intégration choisis, le champ d'induction induit par le courant I circulant dans la bobine est en tout point être tangent au contour et d'amplitude constante. On en déduit :

• si le contour à un rayon R₁ inférieur à R_i, rayon intérieur du noyau toroidal (contour G₁ de la figure 2 )¹ :

  (1)

• si le contour à un rayon R₂ supérieur à R_i et inférieur à R_e, rayon extérieur du noyau toroidal (contour G₂ de la figure 2) :

  (2)

• enfin, si le contour à un rayon R₃ supérieur à R₂ (contour G₃ de la figure 2 )

  (3)

où m₀ est la perméabilité magnétique du vide et de l'air et m la perméabilité magnétique du matériau constitutif du noyau toroïdal.

On constate que le champ est nul en tout point situé en dehors du tore. Tout le flux induit par le courant I circule donc dans ce volume de la même manière que dans un circuit électrique, le courant électrique ne circule que dans les conducteurs. Par analogie, on peut définir le tore comme étant un circuit magnétique.

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¹ en fait pour tout contour situé dans un plan qui ne couperait la bobine